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1986年  第7卷  第9期

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论文
在定常温度场中非均匀变厚度高速旋转圆盘的等强度设计*
叶开沅, 刘平
1986, 7(9): 769-778.
摘要(1884) PDF(702)
摘要:
本文考虑了旋转圆盘的厚度与温度分布的相互影响的条件下,直接引用文献[1]、[2]中的结果,并利用本文提出的一种迭代求解方法,求得了轴对称定常温度场中非均匀变厚度高速旋转圆盘的等强度厚度分布.
层状二维流动的基本方程式
蔡树棠, 吴烽
1986, 7(9): 779-784.
摘要(1726) PDF(579)
摘要:
在很多海洋、大气等二维流动问题中所用的动力学方程往往沿用推广后的河流水力学方程或"纳维-斯托克斯方程"其中把湍流阻力项写成这样的方程式和湍流阻力项用到实际问题上去,无疑是存在着极大的局限性,而将导致矛盾百出.本文则从雷诺方程出发,把所有的物理量沿深度加以平均,求出平均以后的物理量所满足的运动方程,连续方程和扩散方程.
控制系统第二标准型的绝对稳定性准则
裘晓钢, 舒仲周
1986, 7(9): 785-800.
摘要(1816) PDF(632)
摘要:
本文给出控制系统实的第二标准型[1] 绝对稳定的显式准则,包含并改进了文[2]的相应结论,将所得结果应用于著名的飞机纵向运动方程[3,4,2],所得结果包含并改进了文[3,4,2]的结论.
磁流体力学方程组的解——Dirac-Pauli表象的复变函数理论及其在流体力学中的应用(Ⅳ)
沈惠川
1986, 7(9): 801-811.
摘要(2338) PDF(1020)
摘要:
本文是文[1～3]的继续,在本文中(1) 我们将等熵可压缩无耗散的磁流体力学方程组化归为理想流体力学方程组的形式;应用文[3]的结果,我们可以得到磁流体力学推广的Chaplygin方程;从而,我们找到了关于这一类问题的通解.(2) 我们应用Dirac-Pauli表象的复变函数理论,将不可压缩磁流体力学的一般方程组化成关于流函数和"磁流函数"的两个非线性方程,并在有稳定磁场的条件下(即在运动粘性系数或粘流扩散系数等于磁扩散系数的条件下),求得了不可压缩磁流体力学方程组的精确稳定解.
部分埋入水中椭圆柱体弯曲自由振动
张悉德, 张文
1986, 7(9): 813-820.
摘要(1924) PDF(493)
摘要:
本文研究了部分埋入水中椭圆柱体弯曲自由振动.首次给出柱水耦联体系振型函数的精确解和以有限阶行列式表示的频率方程.指出水的效应等价于一个附加的分布质量,因此,水中柱体的振动频率低于无水时柱体的振动频率.
借助于薄板的解求薄扁壳的解(微分方程降六阶)
范家参
1986, 7(9): 821-830.
摘要(1823) PDF(501)
摘要:
如果与薄扁壳的边界形状及荷载相同的薄板弯曲问题的解为已知,则相应的薄扁球壳弯曲方程组降阶为一个非齐次的Helmholtz方程而易于求解.给出了例题说明本文方法的应用.
多台系统同步开发的可靠性增长
周源泉
1986, 7(9): 831-837.
摘要(1839) PDF(580)
摘要:
本文将AMSAA模型推广到多台系统进行同步开发的情况,给出了Weibull过程参数的最大似然(ML)估计及平均无故障工作时间(MTBF)的区间估计.而Crow的公式则是本文结果的特例.
用白光散斑方法测量动态变形
陈方, 曹正元, 方如华, 陈萍萍
1986, 7(9): 839-846.
摘要(2236) PDF(667)
摘要:
本文提出一个简便的,用多火花动光弹仪进行动态变形测量的白光散斑方法,用此方法不但可以进行动态大变形测量[1],也可动态小变形测量.如果和动光弹等色线结合,可以同时获得被测材料的弹性模量、泊松比、材料条纹值参数.
Четаев型非完整力学系统的微分几何原理
赵世鹰
1986, 7(9): 847-860.
摘要(1963) PDF(1030)
摘要:
本文应用现代微分几何的方法研究Четаев型非完整力学系统.通过恰当地定义Четаев型约束Pfaff系统,给出了非完整力学系统的微分几何结构,从而将带有非完整约束的Lagrange方程表达为一种与坐标无关的不变形式,并且采用这个新观点讨论了约束的嵌入和非完整力学系统的守恒定律等问题,得到了约束子流形上的Noether型定理.
火箭、飞行器材料和薄壁压力容器的渗漏判据
王兴发
1986, 7(9): 861-866.
摘要(1606) PDF(462)
摘要:
本文对火箭,飞行器材料和薄壁压力容器建立了三个计算临界裂缝和临界荷载的渗漏判据,实验结果表明这种方法是成功的.
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